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图10.5：氢原子。
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在离开QED之前，还有最后一个坑要填平。如果你还记得谢尔特岛会议的开场报告是有关兰姆位移的，它无法用海森伯和薛定谔的量子理论来解释，是氢原子光谱中的反常（anomaly）现象。会议结束后一周内，汉斯·贝特提出了第一个近似得出答案的计算方法。图10.5展示了以QED的方式理解的氢原子。保持质子和电子结合的电磁相互作用，可以用一系列愈发复杂的费曼图来表示，就像我们在图10.1中看到的两电子相互作用一样。我们在图10.5中画出了最简单的两张图。在QED之前，对电子能级的计算只包含了最上面一张图，它包含了电子陷在由质子产生的势阱中的物理过程。但是，如前面发现的那样，在相互作用中还能发生很多其他的事情。图10.5中的第二张图展示出光子在短暂地涨落（fluctuate）后变成一个电子-正电子对的过程，而它也须包含在电子能级的计算中。这和其他很多图都会作为主要结果[224]的小修正进入到计算中。贝特正确地将“一圈”（one-loop）图——就像图10.5中第二张那样——的重要效应包含了进来，并发现它们会稍微移动能级，从而也稍微改变观测到的光谱细节。他的结果与兰姆的观测一致。换句话说，QED迫使我们把氢原子想象成一个嘶嘶作响的噪声源，亚原子粒子在其中不断诞生和消亡。兰姆位移是人类第一次直接接触到这些空灵的量子涨落。
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没过多久，另两位谢尔特岛与会者理查德·费曼和朱利安·施温格就接过了接力棒。几年内，QED就发展成了我们今天所知的样子——量子场论的原型，以及作为范例支撑即将发现用以描绘弱和强相互作用的理论。由于他们的努力，费曼、施温格和日本物理学家朝永振一郎[225]（Sinitiro Tomonaga）获得了1965年诺贝尔奖，“以表彰他们在量子电动力学中的奠基性工作，这对基本粒子物理学产生了深远的影响”。我们下面要讨论的就是这些深远影响。
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[183]出自《物理和现实》，于1936年发表于《富兰克林研究所期刊》第221卷第3号第313页；英译版发表于期刊同号第349页。
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[184]汉斯·贝特，1906年生于今属法国大东部大区的斯特拉斯堡，2005年卒于美国纽约州伊萨卡，犹太裔德籍美籍物理学家。
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[185]戴维·玻姆，1917年生于美国宾州威尔克斯—巴里，1992年卒于英国伦敦，美籍巴西籍英籍物理学家。
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[186]格雷戈里·布莱特，1899年生于今属乌克兰尼古拉耶夫州的尼古拉耶夫，1981年卒于美国俄勒冈州塞勒姆，犹太裔美籍物理学家。
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[187]卡尔·达罗，1891年生于芝加哥，1982年卒于纽约，美国物理学家。
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[188]赫尔曼·费什巴赫，1917年生于纽约，2000年卒于麻省剑桥，美国物理学家。
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[189]亨德里克·克喇末，1894年生于荷兰鹿特丹，1952年卒于乌赫斯特海斯特，荷兰物理学家。
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[190]威利斯·兰姆，1913年生于加州洛杉矶，2008年卒于亚利桑那州图森，美国物理学家。
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[191]邓肯·麦金尼斯，1885年生于犹他州盐湖城，1965年卒于新罕布什尔州汉诺威，美国物理化学家。
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[192]罗伯特·马沙克，1916年生于美国纽约，1992年卒于墨西科坎昆，美国物理学家。
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[193]约翰·冯·诺伊曼，1903年生于今天的匈牙利布达佩斯，1957年卒于美国华盛顿特区，犹太裔美籍数学家。
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[194]阿诺德·诺德西克，1911年生于俄亥俄州马里斯维尔，1971年卒于加州圣巴巴拉，美国理论物理学家。
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[195]朱·罗伯特·奥本海默，1904年生于纽约，1967年卒于新泽西州普林斯顿，美国理论物理学家。
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[196]亚伯拉罕·派斯，1918年生于荷兰阿姆斯特丹，2000年卒于丹麦哥本哈根，荷兰籍美籍物理学家和科学史学家。
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[197]莱纳斯·鲍林，1901年生于俄勒冈州波特兰，1994年卒于加州大苏尔，美国化学家、和平运动人士。
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[198]伊西多·拉比，1898年生于今属波兰的雷马努夫，1988年卒于美国纽约，犹太裔美籍物理学家。
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[199]布鲁诺·罗西，1905年生于意大利威尼斯，1993年卒于美国麻省剑桥，意大利籍美籍实验物理学家。
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[200]朱利安·施温格，1918年生于纽约，1994年卒于洛杉矶，犹太裔美籍理论物理学家。
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[201]罗伯特·瑟伯尔，1909年生于费城，1997年卒于纽约，美国物理学家。
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[202]爱德华·特勒，1908年生于今天的匈牙利布达佩斯，2003年卒于美国加州斯坦福，犹太裔匈牙利籍美籍理论物理学家。
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