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后来，麦克斯韦又设计了第三次实验，和之前的两次一样，也是为了测试电流是否会输送惯性质量。短路的线圈在其水平面上具有角加速度。若这一未知的电流具有惯性质量，则它的运动将落后于线圈。线圈上产生的相应电流将产生磁场，进而可以被测算。麦克斯韦可能进行了这一实验，他采取的这一想法可能是源于他在1863年建造并使用的实验装置。该装置是用于测量绝对单位制下的导线电阻。[10]在该次实验中，地球磁场中的短路线圈发生了旋转，麦克斯韦检测到了对流电路产生的磁场。据他估算，该实验的测量精确到了万分之一。可能正是这样极端的敏感度促使他在《专论》中评论称，他的电流惯性实验虽然未取得有效结果，但实验的意义很可能是非常深远的：
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同使用电流计进行的电流有无性检测相比，精确度更高的科学观察少之又少……因此，若此种方式（线圈加速）可以产生电流，那么即便电流十分微小，也是可以被检测出来的……然而，由于并没有证据可以证明这样的（电流）是存在的，我应该假设它并不存在，或者至少应该假设它不会产生明显效应，这样的假说将会在相当大的程度上简化我们的动力学理论。[11]
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与此相反的假说——惯性电荷假说，直到1895年“电子”概念的引入才开始盛行起来。
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[1] Ampère，“Mémoire 2 Octobre，”Ann.Chim.Phys.15（1820）：74-76.
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[2] Ampère，“Electrodynamique，”Mémoire 6（1823，issued 1827）：303.
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[3] Knudsen，“Kelvin’s Notebook，”Centaurus 16（1972）：41-53；Smith and Wise，Energy and Empire（forthcoming），chap.12.
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[4] Williams.“Ampère，”Am.J.Phys.54（1986）：306-311，引自安培和法拉第关于分子磁体争辩的观点。
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[5] Maxwell，Treatise（1881），202-203.
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[6] 1870年5月18日的信件，参见Strutt，Life（1968），46.
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[7] Tolman and Stewart，“Acceleration，”Phys.Rev.8（1916）：97-116，and Tolman，Karrer，and Guernsey，“Further Experiments，”Phys.Rev.21（1923）：525-539.
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[8] Maxwell，Treatise（1881），205.
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[9] De Haas and de Haas-Lorentz，“Proef，”Verslag 24，no.1（1915）：398-404.
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[10] Jenkin，ed.，Reports of the Committee on Electrical Standards，Appendix D（1873）.
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[11] Maxwell，Treatise（1881），206.
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实验是如何终结的？ [:1700965596]
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实验是如何终结的？ 电子
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两种不同的实验途径都导致了电子理论的产生，其中一种是约瑟夫·约翰·汤姆森（J.J.Thomson）的阴极射线实验。同赫兹的看法相反，汤姆森说明，射线通过空间气压被减小时，阴极射线可能因电场产生偏斜。因此，一位德国科学家的论证就被推翻了。汤姆森辩称，组成射线的粒子十分微小，以至于含有较大气体原子的金属薄板无法阻挡它的穿过。在1897至1900年间，即便是意见相反的研究群体也开始逐渐接受汤姆森的观点，即细小带电微粒是阴极射线的组成成分。
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在麦克斯韦之后，其他一些科学家继续对电流和动量之间的关系进行了探索，包括奥利弗·亥维塞（Oliver Heaviside）、汤姆森、约瑟夫·拉莫尔（Larmor）和J·H·坡印廷（J.H.Poynting）等。至少在1897年阴极射线电子公布之前，他们都未曾想到，电流动量是可测量的带电物体转移造成的。相反，他们将能量和动量的产生归因于电流产生的电场和磁场。归根结底，麦克斯韦本人对电动力学最深远的贡献就在于提出了位移电流——一种可以在电容器板片间传递，但又不会造成电荷物理转移的电流这一概念。杰德·布赫瓦尔德（Jed Buchwald）曾表示了反对，称麦克斯韦观察法从整体而言，就是为了消除微观物理领域的所有讨论。这一方法的追随者们的目标是通过场变量的连续值来描述世界，电子可测量性观点为他们所厌弃。在他们的框架中，麦克斯韦惯性电流实验一类的实验貌似是偏离主题的。[1]
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亨得利·安东·洛伦兹（Hendrik Antoon Lorentz）的电子理论摒弃了麦克斯韦传统方法，他假设一只手中是带电的可测算物质，另一只手中是以太。通过将两只手分离，使带电电子受到与未带电物质相同的力和电场、磁场的作用。洛伦兹所做的这一电荷——以太的区分取得的推论结果是：运动的电子中包含着麦克斯韦一直想要检测的那种物质流。
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英国物理学家欧文·W.理查森（Owen W.Richardson）的整个科学生涯都集中在了电子的相关问题上。他的科学工作始于1901年，是原子学说中统计方法的模范样本，研究中运用了均值实验装置。[2]在汤姆森的指导下，理查森了解到了许多物理现象，包括带电线路发散出的物质电子等。在因袭这一传统的情况下，他进行了一系列的改良实验。实验中，他对铂进行加热，然后通过旁边的试探电极测量产生的电流。根据电流强度（发射出的电子数）可以绘制出铂的温度函数曲线。在研究地点由剑桥大学转移至普林斯顿大学后，这位英国物理学家改进了他的研究。他在接收线上加上了负电荷，所以只有具有一定速度的电子才能穿透电屏障。通过改变温度和负电荷强度，他发现电子的速度分布同麦克斯韦猜想的带电线分布情况完全相同。理查森的这一简单实验发表于1908年，是首次对气体物质粒子麦克斯韦-玻尔兹曼分布情况的直接测量。[3]
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在普林斯顿大学进行研究期间，理查森的工作手册中记录了他对物质电子探索方法的广泛思考，其中包括发现宏观物体电子带电率的化学、磁力学和光谱学方法，以及检测正负电荷万有引力的方法等。[4]1907年，基于电流的粒子性本质，理查森计划对安培假说进行重新实验，他再次选择了宏观方法和平均水准的实验装置。实验方法如下：环形轨道中的电子的角动量L=r（mur）=2ma，其中m为电子质量，u为角速度，r为轨道半径，a为单位时间内扫过的面积。随之产生的磁矩M=ea，其中e为电子电荷。因此，旋磁比K（角动量与磁矩的比）与角速度和轨道半径无关：
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理查森的算式可以简单地运用于任意封闭轨道的计算。假设电子和正粒子同时在轨道中，且掠面速度不同，然后他对K值进行了更具普遍性的计算。[5]
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