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图 3-5
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形式上与（3.6）式差一个正负号．
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在惯性系S中，如果Q是运动电荷，严格而言，q所受力以及力作的功都要重新讨论，因此上述内容不能随意转换惯性系．例如在惯性系S中Q是静止电荷，在惯性系S′中Q却未必是静止电荷．上述内容更不能转换到非惯性系中去，因为直到狭义相对论为止，经典的电学理论也只在惯性系中成立．在惯性系S中如果点电荷Q，q运动速度都远小于真空光速，那么Q，q所受力都可近似为库仑力，形式上成为符合牛顿第三定律的一对作用力与反作用力．在若干个惯性系Si中，只要Q，q运动速度都远小于真空光速，那么Q，q间这一对库仑力相对各个Si系作功之和Wi同为（3.11）式给出的W值．
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在处理某些动力机械涉及的力学过程时，引入功率这一物理量常常是很有用的．功率P定义为力在单位时间内所作的功．设力F在dt时间内作功dW，则
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设F作用对象在dt时间的位移量为dl，那么
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其中v是F作用对象的速度．于是就有
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内燃机安装在车头，整列火车便是内燃机驱动力的作用对象；引擎固定在两侧机翼下，整架飞机便是引擎驱动的作用对象．力作用于物体的某个部位，倘若物体各部位运动的差异不可忽略，那么力作用对象便是物体的这一部位．车轮沿斜面纯滚动，每一瞬间斜面摩擦力作用的部位都是车轮边缘速度为零的部位，每一时刻摩擦力功率均为零，过程中摩擦力不作功．
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在SI中，功率单位是W（瓦［特］），W＝J／s．
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3.1.2 质点动能定理
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任一惯性系中，合力F对质点所作元功
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F∥是F沿质点运动方向分量，这已在图3-1中示出．将牛顿第二定律切向分量式
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代入得
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在S系中定义
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为质点的动能，则有