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于是，安培把具有这种性质的电流看做是开路电流，例如电容器放电电流；但是，他不能使开路电流成为他的实验对象，因为这种电流的持续时间太短了。
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也可以设想另一种开路电流。我假定用导线AMB把两个导体A和B连接起来。首先，运动的小传导质量开始与导体B接触，从B获得电荷，接着与B脱离接触并沿着BNA路线运动，由它们输运着电荷，再开始与A接触并把电荷传给A，然后沿导线AMB流回B。
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这在某种涵义上是闭合电流，因为电沿闭合电路BNAMB流动；但是，这种电流的两部分是截然不同的。在导线AMB中，电是通过固定的导体移动的，它像伏打（Volta）电流一样，要克服欧姆电阻并放出热量；我们说，它是通过传导移动的。在BNA部分，电由运动着的导体携带着；它可以说是通过运流移动的。
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于是，如果把运流电流看做完全类似于传导电流，则电路BNAMB是闭合的；相反地，如果运流电流不是“真实电流”，比如对磁铁不起作用，那就只剩下传导电流AMB，它是开路电流。
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例如，如果我们用导线把霍耳兹（Holtz）起电机的两个电极连接起来，那么带电的转盘通过运流把电从一个电极输运到另一个电极，电又通过导线的传导返回第一个电极。
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但是，这种电流很难产生出可观的强度。用安培的处理手段，我们可以说这是不可能的。
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总而言之，安培可以设想存在着两类开路电流，但是他无法操作二者，或者是因为它们不够强，或者是因为它们持续时间太短。
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因此，实验只能向他表明闭合电流对闭合电流的作用，或者更准确地讲，是闭合电流对一段电流的作用，因为人们可使电流流过由运动部分和固定部分构成的闭合电路。于是，有可能研究运动部分在另一闭合电流作用下的位移。
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另一方面，安培没有办法研究开路电流对闭合电流的作用，或者对另一开路电流的作用。
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1．闭合电流的个案。在两个闭合电流相互作用的个案中，实验向安培揭示了异常简单的定律。
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在这里，我迅速地回忆起以后将对我们有用的定律。
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1°如果电流强度保持不变，如果两个电路在经历了无论什么形变和位移之后，最终回复到它们的初始位置，那么电动力作用的总功将为零。
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换句话说，存在着两电路的电动力学势，它与电流强度之积成比例，而且依赖于电路的形状和相对位置；电动力学作用的功等于这个电势的变化。
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2°闭合螺线管的作用是零。
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3°电路C对另一个伏打电路C’的作用只取决于这个电路产生的“磁场”。事实上，在空间的每一点，我们都能够规定具有一定大小和方向的力，这种力被称为磁力，它具有下述特性：
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（a）C施加在磁极上的力作用于该极，它等于磁力乘以这个极的磁质量；
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（b）极短的磁针倾向于取磁力的方向，它倾向于变成的力偶与磁力、磁针的磁矩和磁针的磁倾角的正弦成比例；
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（c）如果移动电路C，那么C施加在C’上的电动力作用所做的功将等于通过该电路的“磁力流”的增量。
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2．闭合电流对一段电流的作用。安培未能产生严格意义上所谓的开路电流，他只有一种方法研究闭合电流对一段电流的作用。
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这是对电路C操作的，该电路由两部分构成：一部分是固定的，另一部分是可动的。例如，可动部分是一个可动导线αβ，其末端α和β能够沿固定导线滑动。在可动导线的一个位置上，α端处在固定导线的A点，β端处在固定导线的B点。电流从α向β环流，也就是说，沿可动导线从A流到B，然后沿固定导线从B返回A。因此，这个电流是闭合的。
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在第二个位置上，可动导线滑动了，α端处于固定导线的另一点A’，β端处于固定导线的另一点B’。然后电流从α到β环流，也就是说，沿可动导线从A’流到B’，此后总是沿着固定导线从B’流回B，接着从B到A，最后从A到A’。因此，电流也是闭合的。
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如果同样的电流受到闭合电流C的作用，那么可动部分将发生位移，恰如它受到力的作用一样。安培这样设想，这个可动部分AB似乎受到的表观力表示C对于电流αβ部分的作用，它与终止在α和β的开路电流通过αβ、而不是闭合电流通过αβ时所受的力相同，而闭合电流在到达β之后，还要通过电路的固定部分返回α。
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这个假设好像是十分自然的，是安培无意识地做出的；不过，它并不是必要的，因为我们进而将要看到，亥姆霍兹反对它。然而不管怎样，这个假设容许安培阐明闭合电流对于开路电流、甚或对于电流元作用的定律，虽然安培永远未能产生开路电流。
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该定律是简单的：
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1°作用在电流元上的力施加在这个元上；它与电流元和磁力垂直，且与垂直于电流元的磁力的分量成比例。
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