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普朗克向人们展示，要描述热物体发射的光能，只能假设发射是以量子的形式。这就从麦克斯韦关于光的图像那里挖走了墙脚的第一块砖。最终是爱因斯坦挖空了墙脚，让经典物理学的大厦轰然倒塌。他对光电效应的诠释，不仅要求光以小包发射，还要求它与物质以局域波包的形式相互作用。换句话说，光的行为真的像粒子流一样。
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光由粒子组成的，或者说，“电磁场是量子化的”，这种观念极富争议，在爱因斯坦首次提出它的数十年后仍未被接受。爱因斯坦的同僚不愿接受光子的观点，这可以从推荐爱因斯坦加入声名卓著的普鲁士科学院（德文：Preußische Akademie der Wissenschaften）的一份提案中看出来。这份由普朗克本人联署的推荐案完成于1913年，距爱因斯坦引入光子晚了整整八年[106]：
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综上所述，在当代物理学如此众多的重大问题中，几乎没有一个是爱因斯坦未曾做出重要贡献的。他在推测中有时也会无的放矢，如他的光量子假说，但这不能过分苛责他；因为若不偶尔勇于冒险，就不能在最精确的自然科学中引入真正的革新。
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换句话说，没有人真正相信光子是真实的。人们普遍认为普朗克较为稳妥，因为他的提案更多地涉及物质的性质——发射出光的小振子——而不是光本身更有关联。要相信麦克斯韦的优美波动方程需要被替换成一个粒子理论，实在是太奇怪了。
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笔者提及这段历史，部分原因是为了让你相信这些困难是要接受量子理论所必须面对的。难以形象地想象一个东西，比如一个电子或光子，表现得有一点像粒子，又有一点像波，或者谁都不像。爱因斯坦在余生中始终保持着对这些问题的关注。在1951年，也就是去世前四年，他写道：“五十年的沉思没能使我接近这个问题的答案一步：什么是光量子？”
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六十年之后，无可辩驳的是，这个我们正在用一系列小钟来构建的理论，能以可靠的精度给出所有用于检验它的实验结果。
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量子宇宙 [:1700921903]
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量子宇宙 回到海森伯不确定性原理
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那么，这就是引入普朗克常数的历史。但是在我们的目标中，最值得关注的东西，是普朗克常数具有“作用量”的单位；换句话说，它和告诉我们钟要转动多少的量，是同一种东西。它的当代数值是6.6260695729×10－34kg·m2/s，用日常标准来衡量是极小的。这就是我们没有在日常生活中感受到它无处不在效果的原因。
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回忆一下前文中，当粒子从一处跃至他处，对应的作用量就是粒子的质量乘以跳跃距离的平方，再除以跳跃发生的时间间隔。这个结果以kg·m2/s单位度量，和普朗克常数一样，所以如果简单将作用量除以普朗克常数，就能抵消所有的单位，得到一个纯数。按照费曼的方法，这个纯数就是我们在考虑粒子从一处跃至他处的情形中，与之关联的钟要转动的角度。例如，如果这个数是1，就是说转动1整圈；如果是1/2，则转动1/2圈，以此类推。用符号表示，在粒子于t时间内跳过x距离的情形中，钟指针转过的精确圈数是。注意因子1/2出现在了公式中。你既可以认为需要这个因子是为了符合实验，也可以注意到它来自作用量的定义[107]。两者都行。现在我们知道了普朗克常数的数值，就可以真正量化转过的圈数，并且解决前面留下的问题。就是说，跳过“10”单位距离到底是什么意思？
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让我们看看，用这个理论处理日常标准中的小物体——一粒沙子，会得到什么。我们发展出的量子力学理论表明，如果把沙粒放在某处，则在之后某时刻，它可以位于宇宙中的任意位置。但这显然不会发生在一粒真实的沙子上。我们已经瞥见了解决这个潜在问题的方法，因为如果钟之间有足够的干涉，对应沙粒从多个不同的初始位置开始跳跃，则它们会互相抵消，使沙子保持静止。我们需要回答的第一个问题是，如果我们把质量等于一粒沙的粒子，在一秒时间内，搬运0.001毫米，钟会转过多少圈？我们不能够用肉眼看到这么小的距离，但对于原子尺度来说它还是相当大的。你可以很容易地将这些数代入费曼的旋转法则中，并算出结果[108]。答案是钟大约得转动一亿年。想象一下这么多圈能产生多少干涉。最终结果是，沙粒留在原处，并且它跳到可辨远处的概率几乎没有，尽管我们真得考虑这粒沙子曾暗中跃至宇宙各处的可能性，这才得到了那个结果。
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这个结果十分重要。如果你自己代入数据做计算，就会意识到事情的原因：普朗克常数极小。写出完整形式，它的值是0.00000000000000000000000000000000066260695729kg·m2/s。用任何日常的数除以它，都会得到很大的转动圈数以及很多干涉相消。结果就是，沙粒横跨宇宙的诸次异域之旅完全互相抵消，而在我们的感知中，这位穿越寰宇的旅行者只不过是一粒无趣的沙尘，纹丝不动地躺在沙滩上。
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我们特别感兴趣的当然是，钟没有互相抵消的情形。我们已经看到，如果钟的转动不超过一圈，就会发生这样的情形。这种情形下，“量子干涉的狂欢”就不会发生。下面来看看这在定量上意味着什么。
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图4.4：现在我们不取定钟群大小、或者到X点的距离的数值，其余和图4.3一样。
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我们回到图4.4中画出的钟群，但是这次的分析会更抽象，而不是使用具体的数。我们假设，钟群的大小等于Δx，而X到钟群中最近位置的距离是x。在此情形中，钟群大小Δx对应我们对粒子初始位置认识的不确定性；它从一个大小为Δx的区域出发。我们从点1也就是钟群中离X最近的位置开始，从这个点跃至X，对应的钟的旋转量为
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现在我们来考虑最远的点3。把钟从那里移动到X，它会转过更多的量，即：
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现在我们可以精确地阐述，钟从钟群中所有点传播到X，并且不抵消的条件：分别从钟1和钟3出发的钟，转动圈数之差应不小于一整圈，即：
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W3－W1＜一圈