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利用（1.25）式，整理后可得
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ar和aθ分别称作径向加速度和横向加速度．加速度的这种分解，也已在图1-22中示出．
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ar中第一项由径向变化引起，第二项由横向旋转形成，后者与圆周运动中向心加速度的形成颇为相似．aθ中第二项直接由横向旋转形成，与圆周运动中切向加速度的形成相似；第一项可理解为由于运动过程中径矢长度的变化（对应dr／dt），结合旋转因素（对应dθ／dt）造成横向速度变化而形成的．
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在平面上，质点运动方程为r＝r（t），径矢r随t的变化包含着径矢长度r随t的变化和辐角θ随t的变化，即有
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代入（1.26）和（1.27）式，便可确定速度v和加速度a的径向、横向分量．将（1.28）式中的时间参量t消去，可得极坐标系中的质点运动轨道方程
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如果质点运动过程中vr，vθ随位置（r，θ）的变化关系已经获知，那么利用由（1.26）式导得的关系式
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通过积分，也可以得到轨道方程．研究行星绕日运动时，通过动力学关系导出vr，vθ分布后，积分便得行星运动轨道．
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例8 狐狸沿半径R的圆轨道以恒定速率v奔跑，在狐狸出发的同时，猎犬从圆心出发以相同的速率v追击过程中，圆心、猎犬和狐狸始终连成一直线．取圆心O为坐标原点，从O到狐狸初始位置设置极轴，建立极坐标系．
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（1）导出猎犬vr，vθ，ar，aθ与猎犬所在位置参量r，θ间的关系；
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（2）确定猎犬运动轨道的极坐标方程，并画出轨道曲线；
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（3）判断猎犬能否追上狐狸？
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解 （1）狐狸圆运动角速度为
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当狐狸在θ角位置时，圆心O、猎犬D及狐狸F共线，如图1-23所示，故猎犬的横向速度为
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图 1-23
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