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从P点出发，朝r延长方向设置径向方向矢量er，朝着逆时针方向设置与er垂直的横向方向矢量eθ，er，eθ便构成一对活动正交基矢．如图1-20所示，该平面上r处矢量A可分解成
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图 1-20
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以参量r，θ确定平面上各点的位置，以一对活动正交基矢er，eθ去分解平面矢量的这种平面坐标系，称为极坐标系．在极坐标系中r可表述成
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如图1-21所示，从位置r（t）到无限邻近的位置r（t＋dt），有相应的变化量der和deθ．考虑到辐角θ的变化量dθ为无穷小量，从图中可以看出，der方向与eθ（t）方向一致，deθ方向与er（t）方向相反，它们的大小同为dθ，即有
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图 1-21
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t到t＋dt时间内质点位移为dr，结合（1.24）式可得速度为
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再结合（1.25）式，可得速度的分解式
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vr和vθ分别称作径向速度和横向速度．速度的这种分解，已在图1-22中标出．
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图 1-22
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对质点加速度作下述推演：
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