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流体的流动与参考系有关．例如相对地面静止的湖水，相对行驶在湖岸上的汽车便是流动的．流体相对某个参考系作定常流动，相对另一个参考系未必作定常流动．
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例5 图6-19所示的参考系S＇相对参考系S沿x轴运动，速度大小为u常量，t＝0时，O与O＇重合．某流体在S系中作定常流动，二维速度场分布如例4中⑤式所示，试求流体在S＇系中的二维速度场分布．
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图 6-19
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解 S，S＇系之间的平面坐标变换和速度变换分别为
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代入例4中的⑤式，得S＇系中的二维速度场分布为
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可见不再是定常流动．
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力学（物理类） [:1700973476]
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力学（物理类） 6.3 理想流体的定常流动
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6.3.1 理想流体的定常流动
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流体流动时通过面接触彼此施加的力，仍可分解成法向力和切向力．法向力还是采用压强描述，切向力表现为流层间有阻动和拉动效应，这样的力其实是内摩擦力，流体力学中称为黏力．各种流体的黏力强弱不同，气体黏性弱于液体，有些液体（例如水）的黏性也很小，常可略去．
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流体流动时，质元所到之处动力学环境不同，密度会有变化．气体密度变化较为显著，液体密度变化很小，又常可略去．
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流体力学中称没有黏性（无黏力）且不可压缩（密度处处相同）的流体为理想流体，也有些书籍中将没有黏性的流体都称为理想流体．理想流体是一种模型化的流体，其中的动力学结构得到了简化．
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定常流动时，流体沿稳定的流管运动，容易分析它的动量、能量变化，下面将讨论理想流体作定常流动时的冲量—动量关系和功—能关系．
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6.3.2 动量定理
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取图6-20所示流管中的流体作为考察对象，为简化，设端面S1各处v1相同且均与面元垂直，端面S2各处v2也相同且与面元垂直．经dt时间，该段流体两端面分别经位移v1dt，v2dt从初位置1和2到达新位置1＇和2＇，系统动量增量dp等于t＋dt时刻流体1＇22＇的动量减去t时刻流体11＇2的动量．不可压缩流体作定常流动时，无论由哪部分流体占据1＇～2区域，动量都是相同的，故dp就等于t＋dt时刻在2～2＇部位的流体与t时刻在1～1＇部位的流体之间的动量差，即有
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图 6-20
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