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－ω曲线如图7-47所示．
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图 7-47
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受迫振动稳态下的振幅A与驱动力角频率ω有关，低阻尼情况下其间的关系尤其有讨论的价值．
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据（7.68）式，先设定f0，取不同的β值可绘制出一系列A－ω曲线，如图7-48所示．可以看出，在时曲线无极大值，而在时，对每一给定的β值，驱动力角频率取为某一个相应值ωr时，振幅A达到极大值AM，即出现共振现象．由（7.68）式，数学上可以求得
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图 7-48
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阻尼系数β越小，共振频率ωr越接近ω0．当β≪ω0时，ωr≈ω0，AM≈f0/2βω0，共振峰越加尖锐，如图7-49所示．在峰值两侧取两个A1＝A2＝AM/对应的ω1＝ωr－∆ω1≈ω0－∆ω1，ω2＝ωr＋∆ω2≈ω0＋∆ω2，其中∆ω1和∆ω2都是小量．将-∆ω1和∆ω2一致地记为∆ω，考虑到ωr≈ω0，∆ω与β均为小量，据（7.68）式相继可得
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图 7-49
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在图7-49的共振曲线中，称ω2－ω1＝∆ω1＋∆ω2为共振峰宽度，称
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为共振曲线锐度．将∆ω1＋∆ω2＝2β代入后，参考（7.64）式，这一共振曲线的锐度S恰好等于低阻尼振动的品质因素Q，即有
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由电容器、电感线圈、电阻器和交流电源串接成的交流电路中，电容器极板电量q随时间t变化的函数q（t），满足的微分方程为
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数学形式上与（7.66）式同构，也是受迫振动方程．可以将电容器与电感线圈的组合类比为弹簧振子，电容器内的电场能量可类比为弹性势能，电感线圈内的磁场能量可类比为振子动能；电阻器的作用可类比为阻尼力作用；交流电源的作用自然可类比为驱动力的作用．交流电路中更感兴趣的是电流量i＝dq/dt的大小与电源电动势角频率的关系，或者说关心的是电流量的共振，力学中与i对应的是振动速度v＝dx/dt，讨论的便是速度共振．
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