1700986793
1700986794
据此可解得
1700986795
1700986796
1700986797
1700986798
1700986799
即有
1700986800
1700986801
1700986802
1700986803
ω＜ω0时，cos＞0，在第Ⅰ，Ⅳ象限，
1700986804
1700986805
1700986806
1700986807
ω＝ω0时，cos＝0，＝±π/2，
1700986808
1700986809
1700986810
1700986811
ω＞ω0时，cos＜0，在第Ⅱ，Ⅲ象限．
1700986812
1700986813
据（7.68）式，又有
1700986814
1700986815
1700986816
1700986817
ω＜ω0时，tan＜0， 在第Ⅱ，Ⅳ象限，
1700986818
1700986819
1700986820
1700986821
ω＝ω0时，tan无定义，＝±π/2，
1700986822
1700986823
1700986824
1700986825
ω＞ω0时，tan＞0， 在第Ⅰ，Ⅲ象限．
1700986826
1700986827
因此可得
1700986828
1700986829
1700986830
ω＜ω0时，在第Ⅳ象限，
1700986831
1700986832
1700986833
ω＝ω0时，＝-π/2，
1700986834
1700986835
1700986836
ω＞ω0时，在第Ⅲ象限．
1700986837
1700986838
1700986839
1700986840
其中ω＝ω0为ω＜ω0到ω＞ω0的转换点，对应从第Ⅳ象限到第Ⅲ象限的转换位置，即应取＝-π/2．
1700986841
1700986842
例21 受迫振动达稳定态后，试证：