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量子宇宙 第五章 作为幻象的运动
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在上一章中,我们通过考虑钟群的一种特殊的初始排列,推导了海森伯不确定性原理——一小群钟,其中每一块的指针大小一样,指向相同。我们发现,这代表了一个近似静止的粒子,尽管量子规则意味着粒子会轻微振荡。我们现在要建立一组不同的初始构型,希望描述一个运动的粒子。在图5.1中,笔者画了钟的一组新构型。它还是一个钟群,对应起初位于钟附近的一个粒子。和以前一样,位置1的钟指向12点,但钟群里的其他钟现在都转过了不同的量。笔者这次画了五块钟,只是因为它让推理更明晰,尽管跟以前一样,得想象出五块钟之间的那些钟。在钟群所占据的空间内,这样的钟每个点上都有一块。跟以前一样,我们来应用量子规则,把这些钟移到离钟群很远的位置X,以描述粒子能从钟群跃至X的多种方式。
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下面这段推导过程,笔者希望变得愈发常规。我们来把钟从位置1传播到X,并转动指针。它会转过的量是:
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现在我们来把钟从位置2传播到X。它稍微远一点,比如说更远的距离是d,则转过的量也多一点:
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图5.1:初始钟群(由标记为1到5号的钟表示)由不同示数的钟组成——它们和邻居相比指针都移动了3小时。图下半部分展示的是钟群里钟的时间随位置的变化。
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这和我们在前一章做的一样,但也许你已经能发现对于钟的这种新初始构型会发生不一样的事情。我们设定,让钟2初始时比钟1顺时针多转动3小时——从12点转到3点。但是在把钟2带至X点的过程中,须将其逆时针转动得比钟1多一点,这对应它多运动的距离d。如果我们巧妙安排,使得钟2的初始顺时针转动量,与其抵达X时多出来的逆时针转动量相等,则它抵达X时会与钟1的示数完全一样。这意味着,移动后的钟2不会与钟1抵消,而是与之相加得到更大的钟,这就意味着在X处找到粒子的概率很大。这和在开始时让所有钟示数相同的量子发生“量子干涉的狂欢”完全不同。我们来考虑钟3,它和钟1相比转过了6小时。这块钟在抵达X时会额外移动2d的距离。同样,因为初始时间的偏置,这块钟抵达时会指向12点。如果我们用相同的方式偏置所有的钟,那这种结果就会发生在钟群中的所有钟上,它们在X处会相长地相加起来。
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这意味着,稍后粒子在X处被找到的概率很大。显然,位置X有其特殊性,因为钟群中的所有钟都合谋在那里指向相同的时间。但是X不是仅有的特殊点:所有在X左侧、距离与原钟群长度相同的位置,都具有让所有钟相长相加的性质。要看出这一点,注意我们可以把钟2移动到X左侧距离d的位置。这相当于将其从原位置向右移动x的距离;这和我们把钟1移至X的移动距离一样。下面可以把钟3移动x+d的距离到相同的位置,这和之前钟2的移动距离一样。因此,这两块钟都到达x时的读数应该相同,会相长相加。我们可以对钟群中所有的钟都如此移动,直到到达X左侧和原始钟群的大小相同的距离,即d。在这片特殊区域之外,钟大体抵消,因为它们不能继续免受于常规的“量子干涉的狂欢”[110]。诠释很明确:钟群在移动,如图5.2所示。
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图5.2:钟群以恒定速度向右运动。这是因为,原始钟群里的钟如正文中描述的那样有相对旋转。
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这个结果令人惊喜。通过偏置初始钟群里的钟,而不是让它们指向相同方向,我们就做到了对运动粒子的描述。奇妙的是,我们也可以将偏置过的钟和波的行为联系起来。
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回忆一下,我们在第二章中引入了钟,是为了解释粒子在双缝实验中的类波行为。回顾一下第三章的图3.3。那里我们画出了描述一列波的钟的排列方式。它就像是我们移动钟群的排列方式。在图5.1中,笔者在图下方用跟以前完全一样的方法画出了对应的波:12点表示波峰,6点表示波谷,3点和9点表示波高为零的位置。
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和我们可能期待的一样,运动粒子的表现似乎和波有关。波具有波长,这对应显示钟群里相同时间的钟的距离。笔者在图中也写下了这个量,记作λ。
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现在我们可以计算,要使相邻的钟相长相加,位置X应该距离钟群多远。这会将我们引至量子力学中的另一条非常重要的结论,并使量子粒子和波之间的联系更加明确。下面会用更多一点的数学。
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首先,我们需要写下,由于到X更远,钟2比钟1多转过的圈数。利用本章前文中的结果,这个数是:
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这式子你或许也能自己得出来,只需乘出括号并扔掉d2项,因为钟之间的距离d和原来钟群到位置X的距离x相比非常小。
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让这些钟在移动后读数相同的判据也能直观写下;我们想让钟2由于传播带来的额外转动,被初始的顺时针转动精确抵消。例如,在图5.1里,钟2的额外转动是1/4,因为我们将其顺时针转过了1/4圈。类似地,钟3的转动是1/2,因为我们将其转过了1/2圈。用符号表示,可以把两块钟之间的转动圈数一般地表示为d/λ,其中d是钟的间距,而λ是波长。如果你还没有看出来,只需想想两块钟的间距等于波长的情形,则d=λ,因此d/λ=1,也就是一整圈,而两块钟的读数一样。
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综合以上,我们可以说,要使两块相邻的钟在X处读数相同,需要让初始时钟的额外转动,等于由于传播距离不同带来的额外转动:
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