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它的三个分量式也可相应写出（略）．
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由质点角动量定理（4.3）式可得：
1700978888
1700978889
1700978890
1700978891
1700978892
（4.3）有三个分量式
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1700978894
1700978895
1700978896
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于是也有角动量分量守恒的可能性，例如
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1700978899
1700978900
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质点所受力F若始终指向一个固定点O，则称F为有心力，O为力心．仅受有心力作用的质点，以力心为参考点，它的角动量必定是守恒量．例如作匀速圆周运动的质点，所受合力为向心力，圆心是力心，质点相对圆心的角动量守恒．若圆半径为R，圆周运动速度大小为v，质点质量为m，那么相对圆心的角动量L的方向如图4-5所示，大小为
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图 4-5
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略去一颗行星受其他天体的作用，只计及太阳的引力，行星在沿椭圆轨道运动过程中相对于太阳的角动量守恒，从太阳向行星引出的径矢在单位时间内扫过的面积便是常量，这就是开普勒第二定律（面积定律）．设想某个小行星意外获得较高的动能，使它有可能相对太阳作抛物线或双曲线运动，此时面积定律仍然成立．行星在轨道运动中，若选太阳之外的任何其他参考点，角动量都不会守恒．
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例1 圆锥摆的辐角为θ，摆线长为l，摆球质量为m，取悬挂点O为参考点，试求摆球所受力的力矩M和摆球角动量L．
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解 如图4-6所示，摆球受摆线张力T与重力mg，前者相对O点力矩为零，故
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图 4-6
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摆球圆运动向心力由T与mg合成，可算得
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故