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这就是反射定律．同样因A1，A2，…发射的透射子波波前在t＋∆t时刻所达半径也应按比例缩小，t＋∆t时刻所有透射子波波前的包络面也是一个平面，在图7-67中对应的是从A′向A透射半圆所作切线，图中用过A′的斜虚直线表示．透射波线与界面法线夹角θt称为折射角，由图中几何关系可得
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因R2＝u2∆t，，即得
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透射方向相对入射方向有偏折，故上式称为折射定律．
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光波在真空中传播速度为常量c，由电学知识可知，光波在介质中的传播速度u＜c．引入
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则
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这就是光的折射定律．历史上光的折射定律先是通过实验总结得来的，介质参量n并非借（7.88）式定义，而是实验测量值，故称n为介质的折射率．
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例27 光在高速运动镜面上的反射．
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参考图7-68，设在t时刻平面镜位于MN处，此时入射光中的光线（波线）1恰好入射到平面镜上的O点．经∆t时间后，平面镜移到M′N′处，移动的距离，假定此时光线2入射到平面镜上的C点．O点发出的球面子波经∆t时间已扩展成以O为圆心，R＝c∆t为半径的半球面．平面镜上的其他各点依次发出球面子波，这些子波在∆t时间后是一系列半径递减的半球面．据惠更斯原理，这些子波面的包络面构成了反射波的波前，图中用切线CE表示．OE就是反射光的光线，显然它在入射面内．由图示几何关系可得
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图 7-68
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两式相等，消去∆t，即得此时的反射定律：
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7.5.5 多普勒效应
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波源发出的振动在介质中传播形成波，波经过的任一位置上的振动都可以被当地的观察者接收．波源的振动频率设为ν0，观察者接收到的频率记为ν，在波源和观察者都相对介质静止的情况下必有ν＝ν0．如果波源、观察者相对介质运动，那么一般来说ν与ν0不相等，这就是多普勒效应．
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先讨论这样的情况，即波源、观察者在它们的连线方向上相对于介质运动．