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矢积在物理学中有广泛的应用．力学中相对于某参考点位矢为r的质点若受力F，则F相对于此参考点的力矩定义为
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如果质点的动量为p，那么它相对于此参考点的角动量定义为
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矢积方向随右手系、左手系而异，可见M，L方向的设定具有人为因素．
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在电学中，电量为q、速度为v的粒子在磁场中所受洛伦兹力可表述为
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其中B是粒子所在处磁场的磁感应强度．通有电流I的导线中，取无穷小一段，为线元矢量∆l，大小为小段导线长度，方向为电流方向．这一小段电流所受磁场的安培力为
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图B-15中整段导线电流所受安培力便是
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图 B-15
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∆l是空间矢量；v是单位时间的空间位移量，因时间是标量，v的矢量性便归结为空间位移的矢量性．据牛顿第二定律F＝ma，m是标量，a是单位时间的速度变化量，a的矢量性归结为v的矢量性，于是F的矢量性最终也递归为空间位移的矢量性．空间矢量方向是客观的，与右手系、左手系选取无关．为使v，B矢积或∆l，B矢积所得的F或∆F方向与右手系、左手系选取无关，B在右手系中方向和在左手系中的方向必定相反．与此相应，电学中关于定常电流周围磁场分布的毕奥—萨伐尔定律如下：
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式中μ0是一常量，I∆l取自定常电流，如图B-16所示，r是空间P点相对于I∆l的位矢，∆B是I∆l对P点的磁场贡献，∆B的总和构成P点的磁感应强度B．这一定律直接表明，B方向的设定具有人为因素．
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图 B-16
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B.4 矢量的三重积
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